搜索结果: 61-75 共查到“知识库 裂变物理学”相关记录98条 . 查询时间(7.279 秒)
气体裂变产物的活度计算
~(239)Pu裂变 气体裂变产物 γ谱
2008/12/23
从裂变产物的衰变规律出发,导出了利用 HPGe γ谱仪测量的裂变产物γ峰计数计算裂变产物零时刻总核数的公式。利用该公式计算了~(239)Pu 裂变产生的气体裂变产物~(85)Kr~m、~(87)Kr、~(88)Kr、~(133)Xe~m、~(133)Xe、~(135)Xe~m、~(135)Xe和~(138)Xe的核数目随时间的变化关系,并计算了距相对效率为 60％的 HPGe 探测器表面 25 ...
球形浓缩铀装置的中子价值和裂变率分布测量
临界装置 中子价值 裂变率 瞬发中子衰减常数
2008/12/23
为得到Rossi-α测量临界装置的瞬发中子衰减常数的空间修正因子，利用252Cf中子源测量带贫化铀反射层的球形浓缩铀临界装置(CFBR-Ⅱ)的中子价值空间分布，同时用浓缩铀裂变电离室测量该装置的裂变率空间分布，得到该装置的空间修正因子为1.096。
热中子引起~（235）U裂变的碎片动能关联测量
裂变 ~(235) 热中子
2008/12/23
用金-硅面垒型半导体探测器对热中子引起~(235)U裂变碎片的动能进行了关联测量。求得了放中子前碎片的质量分布和动能分布。得到放中子前碎片平均总动能为172.0兆电子伏,放中子前轻、重碎片的平均动能分别是101.3兆电子伏和70.7兆电子伏,放中子前轻、重碎片的平均质量分别是96.8质量单位和139.2质量单位。对动能分布作了理论计算,与实验值进行了比较和讨论。
热中子引起U~（235）及Pu~（239）裂变时瞬时中子平均数的相对测量
裂变 Pu~(239) U~(235) 热中子
2008/12/23
本实验用同时记录裂变数及裂变碎片与裂变中子符合数的快、慢两种符合方法测量U~(235)及Pu~(239)在热中子作用下每次裂变放出的瞬时中子平均数的比值。测量结果为v_9/v_5=1.179±0.011其中v_9、v_5分别为Pu~(239)、U~(235)同位素每次裂变放出的平均瞬时中子数。
热中子引起U~（235）裂变的瞬时中子数目分布几率的测量
裂变 U~(235) 热中子
2008/12/23
利用了浓缩硼计数管加重水的中子探测系统及脉冲数目分析器,在我国重水反应堆上对热中子引起U~(235)裂变时发出的瞬时中子数目分布几率F_v(v=0,1,2,…)进行了测量。测量结果与理论及国外数据进行了比较。
碳材料反射中子的~（238）U裂变反应率测量和计算
碳材料 反射中子 238U裂变反应率
2008/12/23
用小型贫化铀裂变室和俘获探测器测量了D T聚变中子在碳材料反射体上反射中子引起的238U裂变反应率分布。比较了无碳材料反射体的测量结果。实验测得的238U裂变反应率合成不确定度为5.1%～6.4%。实验结果与用MCNP/4A程序和ENDF/B Ⅳ库数据计算的结果在误差范围内符合。
用裂变径迹方法刻度氢化锆零功率堆的绝对热中子通量
零功率堆 热中子通量 裂变径迹 磷酸脂
2008/12/23
一、引言 在零功率堆上刻度绝对热中子通量,通常采用活化法,将薄的金箔或锰箔放到待测通量处,照射后用4πβ-γ符合装置测量箔片的活性,进而计算出绝对热中子通量。对于低
用于裂变研究的多参数测量系统
裂变 裂变碎片参数 裂变中子能谱 多参数测量系统
2008/12/23
介绍了一台用于裂变研究的多参数测量系统。描述了裂变源、微型裂变室、中子探测器、实验安排以及降低测量本底的措施。系统适用于精确测量自发裂变中子能谱和裂变碎片特性 ,也可用于其他类型的测量
裂变现象的发现(1938年底),迄今已二十余年。U~(235)等重核裂变时释放出巨大的能量,并且在一定条件下,可只形成链式反应。因此,裂变就成为当前利用原子能的主要物理基础,此外,研究裂变物理对于深入地了解原子核的结构也很重要。由于重大的经济意义和国防意义,二十年来,对裂变过程的研究,世界各国都进行了大量的工作。尽管如此,到目前为止,我们对裂变过程知道得还不很清楚。这是因为,裂变是一种极其复杂...
100,104Sn核在裂变过程中发射的轻粒子多重性
壳效应 断前粒子多重性 中质比 扩散模型
2008/1/27
用扩散模型考察了轻的幻核100Sn在裂变过程中蒸发的轻粒子多重性. 发现壳仅对质子的发射有很强的影响, 而对中子几乎没有影响, 这与132Sn核的情况正好相反. 因此把这种现象归因于系统中质比(N/Z)的影响. 通过比较104Sn和100Sn发射的粒子, N/Z的
影响得到了进一步证实. 计算发现高激发能弱化了N/Z效应.
重核裂变过程中阻尼对中子发射的效应
核裂变 中子发射 首次通过鞍点 鞍点振荡
2008/1/27
用{c,h,α}核表面方程描写重核的形变, 建立了含中子发射的裂变动力学的耦合Langevin方程, 完成了断点前中子蒸发多重性的蒙特卡罗计算. 比较了不同黏滞系数对结果的影响, 尤其是区分了裂变核系统首次通过鞍点和最后通过鞍点期间的中子发射分布.
原子核裂变的宏观模型计算
宏观模型计算 原子核裂变
2008/1/27
用密度可变的连续介质模型计算了A≥100区域β稳定核宏观位能曲面,得到了合理的裂变位垒高度,预言了鞍点态裂变核电荷的双重心分布.
用计算机模拟无规力研究一维核裂变的暂态过程
一维核裂变 无规力研究
2008/1/27
本文应用核裂变的布朗运动模型,借助于计算机产生的无规力,直接解朗之万方程,得到核裂变的一系列暂态规律,与Weidenmuller等解Fokker-planck方程所得结果一致.
用变分法解Fokker—Planck方程计算核裂变几率
变分法 Fokker-Planck方程 裂变几率
2008/1/27
发展了一种用变分法解Fokker-Planck方程的方法,计算了一维核裂变几率,研究了F-P方程与Smoluchowski方程的关系,为推导多维的质量系数和粘滞系数随形变参量变化并具有交叉项的Smoluchowski方程和解位能形式比较复杂的多维的F-P方程打下了基础.
量子布朗运动和原子核裂变
原子核裂变 量子布朗运动
2008/1/27
本文研究了在谐振子位势中量子布朗运动与体系粘滞性、温度等参量的关系,观察了体系运动由显示量子行为到完全经典行为的过渡.对由位阱和位垒组成的裂变位势和一般位势情况,通过局域谐振子近似和推广在谐振子位势中的传播子来计算布朗粒子跨越位垒的速率,与经典Fokker-Planck方程(F-P方程)的解相比,它包括了量子效应,因而对量子输运理论的发展具有意义.
